和简单的非金属液体有许多共同点，20世纪60年代以来对它研究较多。但人们对它的结构细节仍不清楚。熔融金属的X射线或中子散射可得其径向分布函数g(r)，它在平均意义上描述熔体结构。当r<σ(σ为原子有效直径,图1)，g(r)=0，说明原子似硬球，不能互相贯穿，r大于2～3nm时，原子完全无规排列,g(r)→1。原子周围最近邻的原子数叫配位数Z，其中ρ0是熔体粒子数密度。绝大多数金属熔化时体积约增大5%，原子序数Z减小，金属键不变。少数“反常金属”（如Ga、Ge、Bi、Sb等）熔化时体积约收缩5%，Z增加，共价键部分地变为金属键。各种金属熔化后结构趋于相近，Z在9～12左右。熔体的Z和r1随温度上升而稍改变，但g(r)基本特点不变。

液态金属可看作由正离子流体和自由电子气组成的混合物。自由电子受到“赝原子”（它由正离子和起屏蔽作用的自由电子云组成）的很弱的势作用。两个正离子间，除了直接的静电排斥势外，还有一种间接的通过自由电子气而相互作用的势，上述两种势的叠加称为原子-原子的有效势φ(r)。理论分析指出：φ(r)在长程内有振荡（图2）。人们已建立联系φ(r)和g(r)的积分方程，可以从φ(r)求解g(r)，或从g(r)求期φ(r)。用“硬球模型”可很好地阐明流动金属的结构和某些热力学性质。倘若取φ(r)为“硬球势”，并配以合适的硬球直径，同样能得到与实验一致的g(r)。通过傅里叶变换由衍射强度求得的g(r)总有一定误差，人们至今不能肯定或否定熔体φ(r)振荡的存在。